Макет страницы
Таблица 10.25
Характеры неприводимых представлений группы C3v (M)2, полученные из данных табл. 10.24
с,
| Сг
| с,
| C4
| C5 C6
|
Л,:
| 1
| 1
| 1
| I
| 1 1
|
A1:
| 1
| 1
| -1
| 1
| 1 -1
|
Е:
| 2
| -1
| 0
| 2
| -1 0
|
Л
и
| :;
| i
- i
| - 1
- 1
| 1 - i 1 i
|
Em1:
| 2
| 1
| 0
| -2
| -1 0
|
С таким же успехом можно определить преобразования углов Эйлера под действием операций (132) и #(132) при их взаимной перестановке в табл. 10.21 и (23)* и #(23)* при аналогичной перестановке. Выполнив это, получим следующую структуру классов:
E (123) (12)* # #(123) #(12)*,
(132) (23)* #(132) #(23)*, (10.84)
(13)* #(13)*.
Таким переименованием некоторых элементов C3v(M)2 достигается более четкий вид структуры классов. Это указывает на то, что преобразования углов Эйлера под действием операций О и RO (где О — любой элемент группы MC) могут обмениваться местами и выбор их в спиновой двойной группе делается из соображений удобства.
Установив спиновые двойные группы групп MC, определив эквивалентные вращения для каждой из операций и получив таблицы характеров этих групп, можно использовать эквивалентные вращения групп MC для нахождения корреляции неприводимых представлений групп MC с представлениями группы K(M)2 для полуцелых /. Такие корреляции приведены в приложении Б. Подстрочный индекс (т> ТГ> 1Г> •••) Для дополнительных неприводимых представлений в спиновых двойных группах групп MC (где это возможно), введенный Герц-бергом [49], получается из наименьшего значения / представления группы K(M)2, с которым коррелирует неприводимое представление (см. табл. Б. 2).
В качестве примера использования спиновых двойных групп рассмотрим молекулу NF2 в возбужденном электронном состоянии 2Bj и определим типы симметрии в предельных случаях (а)
