ных спиновых функций имеет в случае (б) симметрию Ai; типы симметрии Trves ровибронных функций, содержащих электронные спиновые функции, приведены на рис. 10.10 справа, и для три-плетного состояния имеем / = N+1, N, N—1 (за исключением случая N = 0, когда / может равняться только 1).
N«2 Ч
К=2
L о
K-I
N«1
E
E
E
E
A1
A8
E
E
A8
A1
J«3
J= 2
E
E
2-
I -
F
E
A8
A2
. E
Г —
I-
A1
Ar
A1 A2 Д.
N«0 К"0-—1---- _J-I —Ь-
-у-1
гг ггие rrues
Рис. 10.10. Типы симметрии Ггуе8 для ровибронных энергетических уровней (с учетом электронного спина) молекулы CH3F в вибронном состоянии M2 прн использовании электронных спиновых функций для случая Гунда (б) и группы C3v (M).
В базисе случая Гунда (а) для молекулы CH3F типы симметрии электронных спиновых функций получаются приведением представления D(1) группы K(M) на неприводимые представления группы Сзу(М), что дает res = A2 ф Е. Умножая на тип симметрии электронной орбитальной функции A2, получаем электронный спин-орбитальный тип симметрии Ге5о в виде А{ @£, а эти два спин-орбитальных состояния расщеплены из-за спин-орбитального взаимодействия, что показано слева на рис. 10.11; в случае Гунда (а) это расщепление значительно больше расстояния между вращательными энергетическими уровнями. Ум-