Макет страницы
матричных элементов R'. В таком случае, используя достаточно точные экспериментальные методы, можно показать, что эти вырождения не являются строгими и недиагональные матричные элементы отличны от нуля. Однако для понимания и интерпретации свойств молекулы систематический учет таких случайностей полезен. Чтобы учесть вырождения (или возможность пренебрежения ими), мы используем подгруппу группы G — молекулярную группу симметрии, а чтобы учесть близкие к нулю матричные элементы оператора взаимодействия, мы используем приближенную группу симметрии, которая обеспечивает классификацию состояний по приближенной симметрии. Молекулярная группа симметрии будет рассмотрена в гл. 9, а ее применения к молекулам — в гл. 10. Приближенные группы симметрии, среди которых наиболее известной является точечная группа симметрии молекулы, будут рассмотрены в гл. 11. Перед этим, к сожалению, необходимо проделать довольно трудную работу в гл. 7 и 8, необходимую для понимания свойств молекулярных волновых функций Ф? уе - Придется определить координаты, входящие в волновые функции, и явные выражения волновых функций через эти координаты. Если известны выражения волновых функций через координаты и определено действие на эти координаты операций симметрии, то можно определить типы симметрии Trve ровиброиных волновых функций.
Библиографические заметки
Гамильтониан
Мосс [80]. В гл. 9 и 10 дается особенно полезное описание молекулярного гамильтониана.
Ван Флек [109]. См. уравнение (37) и примечание 35. Гюптер-Мор, Таунс и Ban Флек [42]. См. уравнение (I).
Пространственная группа К (П)
Хамермеш [43], гл. 9. Группа К обозначается символом O+(3). Тинкхэм [107], гл. 5.
Вигнер [120], гл. 15. В гл. 26 рассматривается также операция обращения времени.
Несохранение четности в атомах и молекулах Клоуз [32], Бэрд [3], Буше и Поттье [10], Сандерс [101].
Полярные и аксиальные векторы Маргенау и Мэрфи [72].
Спин
Паули [92]. В этой работе с использованием релятивистских представлений установлена связь статистики со спином частиц.
