Макет страницы
но было пренебречь взаимодействием их электрических полей, то интенсивность света, рассеиваемого этим единичным объемом дисперсной системы, равна
Rx1 = N1R1. (VIII.3)
При изучении оптических свойств неоднородных систем используется величина т, называемая мутностью и определяемая равенством
Используя уравнения (VIII.2)—(VIII.4), запишем
Rn1 = XI0. (VIII.5)
Из уравнения Релея (VIII.1) и уравнения (VIII.4) можно сделать следующие выводы. Рассеяние света тем значительнее, чем крупнее частицы (следует, однако, иметь в виду, что теория применима для случая, когда размер частиц не превышает V20 длины волны). На интенсивность рассеяния света огромное влияние оказывает его длина волны. (Из VI11.1) и (V111.4) следует, что преимущественно рассеивается коротковолновое излучение (обращаем внимание: X* в знаменателе). Поэтому при освещении белым светом, который можно рассматривать как смесь лучей различной длины волны, рассеянный свет богаче коротковолновым излучением, а прошедший — длинноволновым. Интенсивность рассеянного света находится в прямой зависимости от разности показателей преломления дисперсной фазы и среды. При равенстве показателей преломления система практически не рассеивает свет. Интересно, что если при этом среда и дисперсная фаза отличаются показателями оптической дисперсии, то системы окрашены в яркие цвета (эффект Христиансена).
Рассеяние света наиболее заметно в дисперсных системах, однако и гомогенные системы рассеивают свет. Рассеяние света в газах, жидкостях и кристаллах, тщательно очищенных от различных включений, объясняется тепловым движением атомов и молекул, нарушающих их оптическую однородность. В результате такого движения концентрация атомов и молекул в одних частях системы превысит среднее значение, в других окажется ниже среднего. Теорию флуктуации (отклонение от среднего в результате теплового движения) разработал, как уже указывалось, М. Смолуховский. Основываясь на представлениях Смолу-ховского, А. Эйнштейн разработал теорию рассеяния света
