ные различия по симметрии (') и ("). Используя молекулярно-фиксированные спиновые функции [случай (а)], из корреляционной таблицы K(M)2-»- D311(M)2 определяем, что пара спиновых функций S = 1/2 образует базис представления Et/, группы D3Ii(M)2. Умножая этот тип симметрии на электронный орбитальный тип симметрии A2, получаем как электронный
K=O-
E'
N = 2
т-5
E'
K=O-
N = I ■
E'
1
E'
E'
Aj , Aj
Рис. 10.14. Типы симметрии Ггусз для ровибронных энергетических уровней (с учетом спина электрона) молекулы CH3 в вибронном состоянии 2A2 при использовании электронных спиновых функций для случая Гунда (б).
N= О, K=O—-
спин-орбитальный тип симметрии Teso. Свойства преобразований вращательных волновых функций |/, р, т> для полуцелого / под действием операций группы D3h(M)2 могут быть получены из известных эквивалентных вращений для элементов группы вместе с уравнениями (10.95) и (10.96). Характеры представлений, порождаемых парой функций |/, Р, т> н |/, — Р, т), равны [характеры даны в соответствии с порядком 10*