и (б). Рассмотрим уровни, которым соответствует полносимметричное колебательное состояние. В предельном случае (б) электронные спиновые волновые функции являются полносимметричными, а ровибронные типы симметрии Frve получаются умножением вращательных типов симметрии Гг для уровней Мкакс (приведенных в табл. 10.10 для. Л/ = /) па колебательные типы симметрии Bi. Поскольку S = '/2, имеем J = N ± '/г
N=2
2,0-2,1-
1,2-10,2-1.0-
1.1-
Lo. i-
N=0, 0,0-
Аг
B2
A2
A2
в,
B1
A2
B2 ,
B2
г'
Al
А,
J=A-
в,
Рис. 10.12. Типы симметрии Ггуез для ровибронных энергетических уровней (с учетом спина электрона) молекулы NF2 в вибронном состоянии 2B; при использовании электронных спиновых функций для случая Гунда (б).
и ровибронные электронные спиновые типы симметрии Trves получаются такими, как в правой части рис. 10.12. В предельном случае (а) электронный спиновый тип симметрии res получается приведением представления D(S) = D(4i) группы K(M)2 к двойной группе C2V(M)2, откуда следует TeS = ^y2- Умножая его на электронный орбитальный тип симметрии Bi, получаем спин-орбитальный тип симметрии Te50=^v2- Вращательный тип симметрии Гг не может быть получен из табл. 10.10, поскольку теперь требуется классифицировать функции ^p0P4.. где /
