Макет страницы
няющий оба типа систем. В зарубежной литературе в качестве обобщающего иногда применяют термин «мембрана». Однако его нельзя считать удачным, например в применении к насыпным диафрагмам значительной толщины, к грунтам и т. д.
Общая теория поляризации, изложенная в предыдущих главах, справедлива и для рассматриваемых систем, однако в условиях взаимодействия контактирующих частиц и перекрытия диффузных слоев нахождение конкретных выражений для ф и с в функции локальных или макроскопических координат в настоящее время не представляется возможным. В связи с этим заслуживает внимания способ рассмотрения явлений массопереноса в диафрагмах с использованием понятий макроскопических чисел переноса, к которому легко перейти от рассмотренного ранее способа (см. гл. II—VI).
Число переноса иона (transport number) nt представляет собой долю тока, переносимого данным видом ионов через поперечное сечение системы [1, 2].
Используется также понятие молярного числа переноса I1 (transference number) [1], определяемого через Zj1 = nL'.
Для простейшего случая электромиграции, не осложненного диффузией и конвекцией, уравнения (11.21), (11.22) приобретают вид:
i±=Fz±u±c±E, (VIII. 1)
* = F (z+u+c+ + z-iTc-) Е. (VIII.2)
Здесь введена подвижность ионов:
ц*=^!)* — . (VIII.3)
Тогда в соответствии с определением для чисел переноса получаем следующую формулу:
+ + +
(VUlA)
Z+C^-f - Z с и
Чтобы связать поток массы i'-го компонента Ф, = m^St, где mt — масса, перенесенная за время t через сечение S, с количеством перенесенного заряда
q^iSt, (VIII.5)
воспользуемся следующими элементарными преобразованиями:
St ~ U' ~ Z1F Z1F i 1 Z1F п' St ' откуда следует
щ = nAlzf (VIII.6)
(горизонтальная черта над символом означает усреднение данной величины по сечению диафрагмы).
