Макет страницы
выражающие тангенциальные электромиграционные и диффузионные потоки ионов, следует выразить в виде двух слагаемых, первое из которых характеризует перенос через подвижную часть диффузионного слоя, второе — через неподвижную:
/.* - Л* (О, Q + р±1г (С. где р* = DtID*. Обобщенная подобным образом формула (IV.64) имеет вид
4 i 1+-^-1 sh»
+ 2g!
+
2 ^ 2
+
2fl+-^-)sh-^
■ 3m; + 2g2
4 In ch
■ла - Ь 8 j 1 +
3m
sh* (25/4) ■
24m
г*
In ch
4
(IV.65)
где = p ch
— ch
.pish -£$!L_sh
§ 4. ПОЛЯРИЗАЦИЯ ДВОЙНОГО СЛОЯ ЧАСТИЦ ЭЛЛИПСОИДАЛЬНОЙ ФОРМЫ*
Запишем уравнения (IV.31) и граничные условия (IV.32) в координатах вытянутого эллипсоида вращения с большой осью г:
х = h sin 6 sh со cos 0 < ¥ < 2я;
г/= ft sin 0 sh со sin Y, 0<6<я; (IV.66)
z = ftcos0chco, 0<<в<оо.
В этих координатах со = со0 — уравнение вытянутого эллипсоида вращения с фокусами, лежащими на оси z и расстоянием между ни-
ми 2ft; отношение большой полуоси к малой s
ch (о( sh со,
. Сильно вы-
тянутому эллипсоиду соответствует CO0 4ч 1 И 8 = -.
Запишем граничные условия на поверхности частицы в этих координатах, полагая, что поверхность частицы описывается уравнением со — со0. Поверхностная дивергенция в этом случае является разностью потоков, проносимых через две близлежащие параллели и ¢4- <№, отнесенная к площади пояска dS, заключенной между этими параллелями. Это выражение должно равняться нормальному потоку, падающему на этот поясок. Зная выражение расстояния между двумя произвольными точками [27]
dl2 = h2 (ch2 Cu0 — cos2 6) (dcoo + d№) + h2 sin2 6 sh2co0d»F2, (IV.67)
Этот параграф написан Ю. Я. Еремовой.