Макет страницы
Таким образом, вид формул, описывающих электроосмотическое скольжение (П.6), (II.8), (11.10), не зависит от выбора моделей (I— iii). Выбор модели влияет только на интерпретацию экспериментально определяемого потенциала £obs. Поэтому, хотя излагаемая в следующих параграфах теория электрокинетических явлений развивалась применительно к простой модели i, полученные результаты в известной степени пригодны и для моделей ii и iii.
§ 2. ТЕОРИЯ ЭЛЕКТРООСМОСА И ПОТЕНЦИАЛА ТЕЧЕНИЯ В ПРЯМЫХ ШИРОКИХ КАПИЛЛЯРАХ
Наиболее простой системой для рассмотрения электроосмоса является плоский капилляр, т. е. капилляр, образованный между плоскими параллельными идентичными поверхностями бесконечной протяженности. Закономерности, установленные при рассмотрении подобной идеализированной системы, очевидно, реализуются в случае, если расстояние между поверхностями намного меньше их линейных размеров и если исключить из рассмотрения области, прилежащие к передним и задним торцам капилляра. Одновременно должно выполняться условие малости толщины двойного слоя по сравнению с 2/j. Кроме того, предполагается отсутствие перепада давления вдоль капилляра, так как при составлении уравнения (II.2) игнорировалась возможность перепада давления вдоль ДС. В соответствии е результатами, изложенными в предыдущем параграфе, можно заключить, что под влиянием однородного электрического поля, приложенного в направлении, параллельном поверхности, диффузные слои на обеих плоскостях будут находиться в состоянии электроосмотического скольжения, описываемого формулой (ii.5).
Следовательно, вдоль плоскостей, являющихся условной границей диффузных слоев пластин, жидкость движется с постоянной скоростью, выражаемой формулой (II.6). На основании этого можно сделать вывод, что повсюду в электронейтральном объеме между двойными слоями жидкость движется с одинаковой скоростью. Действительно, поскольку за пределами ДС объемные силы отсутствуют, давление постоянно и скорость из соображения симметрии может быть функцией только расстояния до поверхности; уравнение дви-
d2u
жения жидкости принимает исключительно простой вид: T) . 2 =*
никающая при однократном интегрировании, равна нулю
01. Так как скорость по сечению электронейтрального объ-
ема капилляра не изменяется во всем электронейтральном объеме, жидкость движется с той же скоростью, что и на его границе
— 0. В плоскости симметрии
dx x---h
0, поэтому константа, воз-
с ДС (II.5).
