Макет страницы
С помощью уравнения (10.87) и выражения (10.90) для|/, у - у) получим
*Н»('+ЙР*1'-т-±>-
= (- ('+!)! ('-т)!х (1°'91)
V п/-('Л)-а (sin'/26)2y-2g (cos'/88)2g
A Lj * l> (^)1(/+1/,-0)1(/-i/, _ —
V J (#-xV2 , y, (sin V28)2/-2" (cos '/28)2g . Ae ZH (a!)2 (/ + «/,-o)! (J - '/2-a)l * ^10-92'
a«0
Используя выражения (10.90) — (10.92), находим (см. табл. 7.1), что
Rl\J'T> т) = е*Р\*'Ъ' т)' (10-93>
лф'Т - ^)==ехр[1/(Зл-2а)](-1)/+('Л)|/, 1 1) =
= Л-га[й(/ + 1)]_,/ + |/,-1, 1). (10.94)
Чтобы определить свойства преобразований вращательных функций \J, p,m), можно использовать уравнения (10.93) и (10.94) совместно с выражениями (10.11) — (10.14) для Jf1 и Jf и выражением (10.87) для |/, р, т). В результате получим
R*\J, p, m) = e{rt\J, р, т), (10.95)
/Й|/, р, m) = ein, e-2iap\J, - р, т), (10.96)
где /, р и т — полуцелые.
В качестве примера рассмотрим плоский радикал СНз в основном электронном состоянии 2Au', спиновая двойная группа его группы MC — это группа D3h(M)2 (см. табл. А.9). С помощью пространственно-фиксированных электронных спиновых функций [случай (б)] можно определить типы симметрии Trves уровней полносимметричного колебательного состояния в электронном состоянии 2M, используя данные табл. 10.6. Результаты представлены на рис. 10.14. Этот рисунок подобен рис. 10.10, за исключением того, что теперь J = N±\/2, и в связи с реализуемостью операции Е* возникают дополнитель-